Қатты денелерден зарядталған бөлшектерді шығару əдістері (эмиссия)

1. Қатты денелерден зарядталған бөлшектерді шығару əдістері (эмиссия)

Орындаған: Аманжолов Е.

2. Жоспар:

Шығару əдістері
Эмиссия түрлері
Қорытынды

3.

Қатты денелер көп түрлері үшін бүкіл
аралықтың ойығы тек егер газ
көлемінде иондалудан басқа катод
бетінен электрондарды босату орын
алған жағдайда мүмкін болады. Электр
өрісінің ықпалымен иондалу болып
жатқан
газдық
аралық
ішіндегі
катодтағы процестер келесідей бола
алады:

4.

5. Фотоэлектрондық эмиссия.

Сəулелену
ықпалымен
метал
бетінен
электрондарды босату фотондар энергиясына
айтарлықтай тəуелді болады, бұл бапсыз катод
кезінде кейбір металдар үшін, γф фотон
энергиясына hv немесе сəуелену толқынының
ұзындығына тəуелдік графигінен көрініп тұр.
Барлық жағдайларда катодтан фотоэлектрондық
эмиссия үшін, фотон энергиясы келесідей болу
қажет hv> W0. Жарық квантының энергиясы тек
бір электронға беріле алады, сондықтан да hv
жоғарлаған сайын, фотонның металға ену
тереңдігі жоғарылайды, сол энергияны алған
электронның шығу ықтималдығы төмендейді жəне
γф біраз төмендейді.

6.

γф
0,15
W
0,10
Cu
0,05
0
1 400
1 200
1 000
800
600
Әртүрлі материалдардағы катодтан
фотоэмиссия коэффициентінің сәулелену
толқынының ұзындығына тәуелдігі.
λ, A

7.

Егер катод қатты диэлектрик қабатымен
қапталған болса, онда фотоэмиссия
коэффициенті өседі, өйткені жалпы
жағдайда шығу жұмысы төмендейді.
Метал бетінен электрондарды босата
алатын сəулелену толқынының шекті
ұзындығы
hv=W0
тепетеңдігімен
анықталады. Мысалы, мыс катод үшін
сəулелену толқынының шекті ұзындығы
келесіге тең болады: