3.22M

Категория:

Физика

Похожие презентации:

Закон сохранения импульса

Закон сохранения момента импульса

Преобразования Галилея. Лекция 2

Законы Ньютона. Импульс

Законы сохранения в механике

Законы сохранения и изменения момента импульса в механике

Динамика. Динамика поступательного движения твердого тела. Законы Ньютона. Сила. Импульс. Закон сохранения импульса

Динамика. Законы Ньютона. (Лекция 2)

Сохранение импульса. Момент сил. Силы инерции. (Лекция 6)

Импульс тела. Закон сохранения импульса

Закон сохранения импульса. Лекция 2

1.

ЧУЕВ Анатолий Степанович
доцент кафедры ФН-4
http://wwv.bmstu.ru/ps/~chuev/
Персональная страница Чуева А.С.
Сайт кафедры «Физика» (ФН-4):
http://fn.bmstu.ru/tm-fs-4

2. Лекция 2. «Закон сохранения импульса»

• Масса, импульс (количество движения)
• Силы.
• Инерциальная система отсчета
• Динамика материальной точки
• Механическая система (МС) и ее центр масс
• Уравнение изменения импульса МС
• Закон сохранения импульса
А.С. Чуев. 2024 г.
2

3.

Мир каждый видит в облике ином и каждый
прав – так много смысла в нём.
Гёте.
Истинное знание есть знание причин
Аристотель
А.С. Чуев. 2024 г.
3

4.

Я не знаю, что мир думает обо мне; себе
самому я кажусь всего лишь мальчиком,
играющим на берегу, возвращающим себя
в настоящее, но потом находящим гладкий
камешек или необычайно красивую ракушку,
- в то время как великий океан непостижимой
истины простирается передо мной"
(Исаак Ньютон)
А.С. Чуев. 2024 г.
4

5.

Первый закон Ньютона – закон инерции
• всякая материальная точка (тело)
сохраняет состояние покоя или
равномерного прямолинейного
движения до тех пор, пока
воздействие со стороны других тел
не заставит её (его) изменить это
состояние.
А.С. Чуев. 2024 г.
5

6. Инерциальная система

Систему отсчета называют инерциальной,
если свободная частица, не подверженная
действию никаких других тел, движется в
ней прямолинейно и равномерно, или, как
говорят, по инерции.

7.

Принцип относительности Галилея:
• все инерциальные системы по своим
механическим свойствам эквивалентны друг
другу. Это значит, что никакими механическими
опытами, проводимыми "внутри" данной
инерциальной системы, нельзя установить,
покоится эта система отсчета или движется. Во
всех инерциальных системах отсчета свойства
пространства и времени одинаковы, одинаковы
также и все законы механики.
А.С. Чуев. 2024 г.
7

8.

Не срисовывать
Преобразования Галилея:
при
А.С. Чуев. 2024 г.
8

9. Масса

• Инертная масса (кг)
• Гравитационная (кинематическая) масса
измеряется в (м3/с2)
• Гравитационная постоянная G – это
соотношение инертной и гравитационной
масс (G в LT-системе безразмерная величина)
G 6,67 10
11
м
с 2 кг
3
3-й закон
Кеплера:
Масса величина аддитивная m
А.С. Чуев. 2024 г.
R 3 Gmc
2
T
4 2
m
i
9

10. Импульс

P mv Ft
кг
м
Единица измерения
с
1
Размерность MLT
F ma
Сила
Единица измерения
Размерность
MLT
2
кг м
2
с
А.С. Чуев. 2024 г.
10

11. Второй закон Ньютона

F ma
• Масса - мера инертности материальных тел
• Инертность - свойство, выражающее степень
сопротивления тела к изменению его скорости
dP
F
dt
существуют инерциальные системы отсчета
(ИСО), где импульс частицы сохраняется при
отсутствии действия других тел.
Принцип суперпозиции сил
А.С. Чуев. 2024 г.
11

12. Третий закон Ньютона

• Силы, с которыми две материальные точки
воздействуют друг на друга, всегда равны по
модулю и направлены в противоположные
стороны вдоль прямой, соединяющей эти
точки
Согласно этому закону, взаимодействие между
телами распространяется в пространстве с
бесконечно большой скоростью
А.С. Чуев. 2024 г.
12

13. СИЛЫ в механике

гравитационная
тяжести и веса
центростремительная
и центробежная
А.С. Чуев. 2024 г.
13

14.

А.С. Чуев. 2024 г.
14

15. СИЛЫ в механике

Кориолиса
1
x Fвн. ,
k
Упругости
Деформации
F
σ ,
S
упр.
А.С. Чуев. 2024 г.
τ
Fупр.
S
,
15

16.

Тяжесть
Вес
Обе величины являются векторными. Но сила тяжести при любом
размещении тела направлена вниз. Однако в случае с весом ключевое
значение имеет положение в пространстве опоры. Такая сила всегда
направлена перпендикулярно плоскости опоры.
Если тело находится в покое или перемещается равномерно, вес не
отличается по значению от силы тяжести. При других условиях
равенство между этими величинами отсутствует.
А.С. Чуев. 2024 г.
16

17. СИЛЫ в механике

Трения скольжения
Fтр μN μ mg cosα,
F mg sin α.
Трения качения
M = µ mg
µ
А.С. Чуев. 2024 г.
17

18.

Трение качения
А.С. Чуев. 2024 г.
18

19.

Соскальзывание частицы с полусферы: h=?
h
ФАК
R
А.С. Чуев. 2024 г.
19

20.

Соскальзывание частицы с полусферы: v = ?
ФАК
Уравнение для сил:
!
А.С. Чуев. 2024 г.
20

21. Система нескольких масс

Центр масс системы
По второму закону Ньютона
Интегрируем по t
А.С. Чуев. 2024 г.
21

22. Центр масс системы точечных масс

r1 (l1)
m1
r1
r2 (l2 )
rC
r2
о
r1 (l1)
m2
m2
(r1 r2)
m1 m 2
rC
r1 (l1) r1 rC
r2 (l2) r2 rC
r2 (l2)
m1
(r2 r1)
m1 m 2
Оба вектора коллиниарны и противоположно направлены, т.о. они лежат
на одной прямой. Модули этих векторов обратно пропорциональны
массам.
А.С. Чуев. 2024 г.
22

23.

Закон сохранения импульса системы
А.С. Чуев. 2024 г.
23

24.

А.С. Чуев. 2024 г.
24

25.

конспектировать
то же самое и для других внутренних сил.
А.С. Чуев. 2024 г.
25

26.

Скорость системы центра масс
rC
Уравнение движения ЦМ:
А.С. Чуев. 2024 г.
26

27. Уравнение изменения импульса системы

А.С. Чуев. 2024 г.
27

28. Закон сохранения импульса системы

А.С. Чуев. 2024 г.
28

29. Пример: человек, движущийся на плоту

А.С. Чуев. 2024 г.
29

30.

Ц-система отсчета
Уравнение движения ЦМ:
А.С. Чуев. 2024 г.
30

31. Импульсы 2-х частиц в Ц-системе

конспектировать
Импульсы 2-х частиц в Ц-системе
А.С. Чуев. 2024 г.
31

32. Столкновение двух частиц

конспектировать
Столкновение двух частиц
соотношение модулей
Линия удара – линия, проходящая через центры масс соударяющихся тел.
А.С. Чуев. 2024 г.
32

33.

Кинетическая энергия в системе ЦМ
А.С. Чуев. 2024 г.
33

34. Реактивное движение

Формулы знать
Уравнение Мещерского:
в нешн dm mdv
F
u
dt
dt
Формула Циолковского:
А.С. Чуев. 2024 г.
34

35.

А.С. Чуев. 2024 г.
35

36.

1)
А.С. Чуев. 2024 г.
36

37.

При лобовом столкновении двух частиц, имеющих одинаковые модули
импульсов и скоростей
и
Тогда
А.С. Чуев. 2024 г.
37

38.

Если направление движения тел совпадает с линией удара, то
удар
900 при m1= m2
А.С. Чуев. 2024 г.
38

39.

Для АУУ, решив
систему уравнений
относительно скоростей, получим:
Обозначим:
U 1 v 1
U 2 v 2
2m2 v 2 (m1 m2 )v1
v1
;
m1 m2
2m1 v1 (m2 m1 )v 2
v 2
.
m1 m2
А.С. Чуев. 2024 г.
39

40.

Абсолютно упругий удар шара
о массивную стенку.
Стенку можно рассматривать как неподвижный шар
с v 2 0 и массой m2
Разделив числитель и знаменатель предшествующей
формулы на m2 и пренебрегая m1 / m2 , получим
m1
2 v 2
1 v1
m2
2v 2 v1
v1
,
m1
1
1
m2
при v 2 0 и ударе в нормаль
v'1 v1
При АУУ и отскоке шара от движущейся стенки, горизонтальная проекция
скорости изменяется на две скорости
А.С. Чуев.стенки
2024 г.
40

41.

ФАК
двух частиц, одна из которых (m2) покоится
А.С. Чуев. 2024 г.
41

42.

ФАК
Вывод конечной формулы:
А.С. Чуев. 2024 г.
42

43.

ФАК
А.С. Чуев. 2024 г.
43

44.

Адрес ДЗ для 2 семестра
http://fn.bmstu.ru/learning-work-fs4/semester-2-fs-4
А.С. Чуев. 2024 г.
44

45.

А.С. Чуев. 2024 г.
45

46.

1. Оси х и y лучше всего
направлять по
горизонтали и вертикали
2. Составить уравнения
суммы проекций векторов
импульсов по осям х и y.
3. Суммы проекций
векторов до удара и
после удара должны
быть равны.
4. При необходимости
использовать закон
сохранения
кинетической энергии.
А.С. Чуев. 2024 г.
46

47.

В конце задачи ДЗ-1 приводить векторную
диаграмму закона сохранения импульса с
указанием модулей векторов (в масштабе) и
угловых соотношений между векторами.
А.С. Чуев. 2024 г.
47

48.

Абсолютно упругий удар шара о
массивную стенку – ДЗ-1
А.С. Чуев. 2024 г.
48

49. Пример со стенкой из ДЗ-1

А.С. Чуев. 2024 г.
49