Невозможно отобразить презентацию
Похожие презентации:
ФРАКТАЛ ЭНТРОПИЯ ИНФОРМАЦИЯ
ФРАКТАЛ ЭНТРОПИЯ ИНФОРМАЦИЯ ТУРБУЛЕНТТІ АУА СОРЫСЫНЫ ҒҢ ЖЕТІЛГЕН АЙМАЫН ЗЕРТТЕУҒ Турбулентті аысты теориясы Г.Н.
Абрамович, Л.А ғң Вулис, А.С.
Гиневский З.Ж.
Жанабаевты ебектерінде ңң кеінен арастырылан.
Сорыда аатын аымдары ңқғғғғ трасыз екендігі белгілі боландытан, іс жзінде аыс ұқғқүғ канал кесіндісіне жаындаанда ана ламинарлы, ал каналдан қғғ едуір алшатаанда турбулентті болады.
Наты уаытта әқғққ еркін аыстар мен шыратардаы трасызды ғқғұққ айматарыны алыптасуына тжірибелік жне теориялы қңқәәқ зерттеу жмыстарды айтарлытай саны орындалан.
Біра, ұңқғқ бойында турбуленттік сипаттамаларды анытауа ммкіндік қғү беретін негізгі рдістерді сапалы сипаттамаларын ана емес, үңғ сонымен бірге санды ара атынасынан тратын ққұ турбуленттілікті жалпы теориясы лі алыптаспаан.
ңәқғ азіргі кезде турбулентті аыстарды Қғң асиеттерін зерттеуде фракталдар теориясыны қң олданылуына байланысты сорыда аатын қғғ аымдарды шекарасына теориялы есептеулер ғңқ жргізуге ммкіндік туды.
Аыстаы үүғғ турбуленттілік оны шекарасыны абатында ңңқ пайда болатын когеренттік рылымдарды құ кйрету арылы дамиды.
үқ Осы рылымдар профессорлар Жанабаев құ З.Ж.
пен Мухамедин С.М.
жмыстарындаұ фрактальді кластерлер сияты - зіне тн қөә иерархиялы макроскопиялы зйымды ққөұқ рылымдар болып сынылды.
құұ зектілігі:Ө р трлі рылымдарды алыптасуы Әүқұңқ когерентті йындар, бір жне кп фазалы құәө сйытыты сорыда аатын аынындаы ұққңғғғғ фракталды кластерлер мен мультифракталды объектілері трінде турбуленттілікү былыстармен байланысты.
Турбуленттілікті құ зерттеу ылыми негізде ана емес, сонымен ғғ атар тжірибелік, сіресе импульсті кбейту қәәө кезінде гетерогенді сйыта аып тетін ұқғө наты рдістерді зерттеуде маызы аса зор қүң болып табылады.
Жмысты масаты: ұңқ Турбуленттік рылымдарды құң фракталды жне мультифракталды қәқ сипаттарыны бар екендігін крсету.
ңө Жмысты міндеті: ұң
• Турбулентті сорыны негізгі блігіндегі ғңө йындарды геометриялы сипаттарын құңқ зерттеу;
• Турбулентті сорыны негізгі блігіндегі ғңө йындарды фракталды жне құңқә мультифракталды асиеттерін зерттеу.
ққ 2.
Турбуленттік сорыны кеею арындылыыны ғңңққғң коэффициентін тжірибе арылы анытау әққ Турбулентті аысты кеею арындылы ғңңқққ коэфициентіні эмпирикалы мні Абрамович Г .Н.
ңқә жмысындаұ аныталан кезде турбулентті аысты шекаралы абатыны қғғңққң кееюі соы уаыта дейін теориялы анализге берілмеді.
ңңғқққ азіргі кезде турбулентті аыстарды асиеттерін Қғңқ Климонтович Ю.Л.
жмысында зерттеуде фракталдарұ теориясыны олданылуына байланысты сорыда аатын ңқғғ аымдарды шекарасына теориялы есептеулер жргізуге ғңқү ммкіндік туды.
Аыстаы турбуленттілік оны шекарасында үғғң пайда болатын когеренттік рылымдарды кйрету арылы құүқ дамиды.
Бл рылымдар ұқұ Климонтович Ю.Л.
жмысындаұ квазиблшектер ретінде сынылан.
Сонда турбулентті өұғ аысты шекарасыны кееюін квазиблшектерді каскадты ғңңңөң блінуімен тсіндіруге болады, мысалы, оларды өүң райсысыны екіге блінуі.
әқңө Скейлиндік каскадты рдістер (тік каскад, инверсті каскад) турбуленттілікү дамыан аысты негізгі блігінде аып теді жне ышамды біртектілік пен ғғңөғөәқ изотропты асиеттерге ие болады.
Турбулентті аысты негізгі бліктерінде қғңө жылдамдытарды рістері Ферми – Дирак лестіруі кмегімен суреттелуі ммкін, қңөүөү яни Ферми – Дирак лестіруіні тжырымдалуы кезінде комбинаторикалы ғүңұқ пайымдалуларды олдануа болады.
Сол кезде блшектер саныны орнына қғөң турбулентті жне аутымайтын сйыты берілген жылдамдытарды мніні әқұқңқңәң жзеге асырылу ытималдылыы координаталара байланысты аныталады.
Онда үқғғқ жзеге асырылу ытималдылыыны мні былай рнектеледі: үқғңәө1) exp(2)(+=ΡηβαηjmU мндаы -клдене координата, ұғөң φ, φ- турбулентті аысты кеею брышы.
шамалары саталу задарыны ғңңұқңң шарттарына сас маынаны білдіреді.
j индексі есепті геометриясын ұқғң анытайды: - жазы аыс, – осьтік симметрия.
ққғyxCy,0=ηtgC0=j,βα0j=1=j Ізделінген С0 мні жазы жне әқә симметриялы осьті аысты негізгі блігіне ғңө ана атысты жатады.
Осы йарымдар ғқұғ негізінде Климович Ю.Л.
жмысындаы ұғ аысты шекарасыны фрактализациясын ғңң ескере отырып, С0 мнін баалауа арналан әғғғ мынадай формула алынды:С0 =0,226ϕtgС=0=∑∏∑−=+−=∆+∆ixy1cos2)cos1()(ϕ•С0 = tgφ кеею брышыны тангенсін анытау шін ңұңқү Мухамедин С.М, Кусаинов К.К.
жмыстарындаұ келтірілген турбуленттілікті р трлі дегейіндегі ңәүң турбулентті симметриялы осьті аысты визуалды ғң суреттері зерттелген болатын.
Тжірибелер диаметріә d=8;16 мм симметриялы осьті каналдан аыпғ шыатын ауаны аысымен ткізілді.
Аыста ғңғөғ турбуленттілікті бастапы рылымын басару ңққұқ жа саиналар тріндегі (алыдыы 0,70 мм, ұққүқңғ диаметрі d) жасанды турбулизаторлармен, ось бойын аыспен канал имасына жаын орналастырылан, ғққғ сонымен атар дыбысты серімен бойлай (аыс ққәғ бойымен) айналу денелері (лшемдері L = 0.25÷0.5 dө тн) орындалатын.әабвг 1-сурет.
Турбулизаторсыз симметриялы осьті ауа аысы.ғ u0=10м/с.
а – f = 0 Гц, б – f = 170 Гц, в – f = 420 Гц, г – f = 1000 Гц 2-сурет.
Турбулизаторы бар симметриялы осьті ауа аысығ u0=10м/с.
а – f = 0 Гц, б – f = 170 Гц, в – f = 420 Гц, г – f = 1000 Гцабвг 3-сурет.
Сорыны орталы ғңқ блігіндегі аысы.
өғ =: а –1/4, б –4/9, в –5/9, г –7/9 .Ddабвг Бастапық Ауысу аймақ аймағ ы Негізгі аймақ Аысғ полюсі Сызбадан ℓ жне b мндері аныталды.
b/ℓ = С әәқ0 = tgφ атынасы аысты қғң кеею брышымен сйкес келеді.
Бл атынас С ңұәұқ0 = 0,218≈ 0,22 шін мн берді.
үә Берілген тжірибеде Сә0 анытау ателігі фотосуреттер бойынша 3 – 5% райды.
қққұ орытындыҚ Бізді кмегімізбен алынан зйым ңөғөұ дрежесіні санды белгілері гетерогенді әңқ сйытардаы турбуленттік жне импульстік ұқғә мультифракталды задылытарын теориялы ңққ жне тжірибелік зерттеулерін рі арай ткізу әәәқө шін, сонымен атар алынан нтижелерді үқғә тжірибе кезінде келешекте олдануа лкен әқғү ммкіндік береді.ү Алынан нтижелер атты, сйы жне ғәқұқә газды отындарды ндірістік пештерде жауды өғң тиімділігін арттыруа кмектеседі.
ғө Назарларыыза
Абрамович, Л.А ғң Вулис, А.С.
Гиневский З.Ж.
Жанабаевты ебектерінде ңң кеінен арастырылан.
Сорыда аатын аымдары ңқғғғғ трасыз екендігі белгілі боландытан, іс жзінде аыс ұқғқүғ канал кесіндісіне жаындаанда ана ламинарлы, ал каналдан қғғ едуір алшатаанда турбулентті болады.
Наты уаытта әқғққ еркін аыстар мен шыратардаы трасызды ғқғұққ айматарыны алыптасуына тжірибелік жне теориялы қңқәәқ зерттеу жмыстарды айтарлытай саны орындалан.
Біра, ұңқғқ бойында турбуленттік сипаттамаларды анытауа ммкіндік қғү беретін негізгі рдістерді сапалы сипаттамаларын ана емес, үңғ сонымен бірге санды ара атынасынан тратын ққұ турбуленттілікті жалпы теориясы лі алыптаспаан.
ңәқғ азіргі кезде турбулентті аыстарды Қғң асиеттерін зерттеуде фракталдар теориясыны қң олданылуына байланысты сорыда аатын қғғ аымдарды шекарасына теориялы есептеулер ғңқ жргізуге ммкіндік туды.
Аыстаы үүғғ турбуленттілік оны шекарасыны абатында ңңқ пайда болатын когеренттік рылымдарды құ кйрету арылы дамиды.
үқ Осы рылымдар профессорлар Жанабаев құ З.Ж.
пен Мухамедин С.М.
жмыстарындаұ фрактальді кластерлер сияты - зіне тн қөә иерархиялы макроскопиялы зйымды ққөұқ рылымдар болып сынылды.
құұ зектілігі:Ө р трлі рылымдарды алыптасуы Әүқұңқ когерентті йындар, бір жне кп фазалы құәө сйытыты сорыда аатын аынындаы ұққңғғғғ фракталды кластерлер мен мультифракталды объектілері трінде турбуленттілікү былыстармен байланысты.
Турбуленттілікті құ зерттеу ылыми негізде ана емес, сонымен ғғ атар тжірибелік, сіресе импульсті кбейту қәәө кезінде гетерогенді сйыта аып тетін ұқғө наты рдістерді зерттеуде маызы аса зор қүң болып табылады.
Жмысты масаты: ұңқ Турбуленттік рылымдарды құң фракталды жне мультифракталды қәқ сипаттарыны бар екендігін крсету.
ңө Жмысты міндеті: ұң
• Турбулентті сорыны негізгі блігіндегі ғңө йындарды геометриялы сипаттарын құңқ зерттеу;
• Турбулентті сорыны негізгі блігіндегі ғңө йындарды фракталды жне құңқә мультифракталды асиеттерін зерттеу.
ққ 2.
Турбуленттік сорыны кеею арындылыыны ғңңққғң коэффициентін тжірибе арылы анытау әққ Турбулентті аысты кеею арындылы ғңңқққ коэфициентіні эмпирикалы мні Абрамович Г .Н.
ңқә жмысындаұ аныталан кезде турбулентті аысты шекаралы абатыны қғғңққң кееюі соы уаыта дейін теориялы анализге берілмеді.
ңңғқққ азіргі кезде турбулентті аыстарды асиеттерін Қғңқ Климонтович Ю.Л.
жмысында зерттеуде фракталдарұ теориясыны олданылуына байланысты сорыда аатын ңқғғ аымдарды шекарасына теориялы есептеулер жргізуге ғңқү ммкіндік туды.
Аыстаы турбуленттілік оны шекарасында үғғң пайда болатын когеренттік рылымдарды кйрету арылы құүқ дамиды.
Бл рылымдар ұқұ Климонтович Ю.Л.
жмысындаұ квазиблшектер ретінде сынылан.
Сонда турбулентті өұғ аысты шекарасыны кееюін квазиблшектерді каскадты ғңңңөң блінуімен тсіндіруге болады, мысалы, оларды өүң райсысыны екіге блінуі.
әқңө Скейлиндік каскадты рдістер (тік каскад, инверсті каскад) турбуленттілікү дамыан аысты негізгі блігінде аып теді жне ышамды біртектілік пен ғғңөғөәқ изотропты асиеттерге ие болады.
Турбулентті аысты негізгі бліктерінде қғңө жылдамдытарды рістері Ферми – Дирак лестіруі кмегімен суреттелуі ммкін, қңөүөү яни Ферми – Дирак лестіруіні тжырымдалуы кезінде комбинаторикалы ғүңұқ пайымдалуларды олдануа болады.
Сол кезде блшектер саныны орнына қғөң турбулентті жне аутымайтын сйыты берілген жылдамдытарды мніні әқұқңқңәң жзеге асырылу ытималдылыы координаталара байланысты аныталады.
Онда үқғғқ жзеге асырылу ытималдылыыны мні былай рнектеледі: үқғңәө1) exp(2)(+=ΡηβαηjmU мндаы -клдене координата, ұғөң φ, φ- турбулентті аысты кеею брышы.
шамалары саталу задарыны ғңңұқңң шарттарына сас маынаны білдіреді.
j индексі есепті геометриясын ұқғң анытайды: - жазы аыс, – осьтік симметрия.
ққғyxCy,0=ηtgC0=j,βα0j=1=j Ізделінген С0 мні жазы жне әқә симметриялы осьті аысты негізгі блігіне ғңө ана атысты жатады.
Осы йарымдар ғқұғ негізінде Климович Ю.Л.
жмысындаы ұғ аысты шекарасыны фрактализациясын ғңң ескере отырып, С0 мнін баалауа арналан әғғғ мынадай формула алынды:С0 =0,226ϕtgС=0=∑∏∑−=+−=∆+∆ixy1cos2)cos1()(ϕ•С0 = tgφ кеею брышыны тангенсін анытау шін ңұңқү Мухамедин С.М, Кусаинов К.К.
жмыстарындаұ келтірілген турбуленттілікті р трлі дегейіндегі ңәүң турбулентті симметриялы осьті аысты визуалды ғң суреттері зерттелген болатын.
Тжірибелер диаметріә d=8;16 мм симметриялы осьті каналдан аыпғ шыатын ауаны аысымен ткізілді.
Аыста ғңғөғ турбуленттілікті бастапы рылымын басару ңққұқ жа саиналар тріндегі (алыдыы 0,70 мм, ұққүқңғ диаметрі d) жасанды турбулизаторлармен, ось бойын аыспен канал имасына жаын орналастырылан, ғққғ сонымен атар дыбысты серімен бойлай (аыс ққәғ бойымен) айналу денелері (лшемдері L = 0.25÷0.5 dө тн) орындалатын.әабвг 1-сурет.
Турбулизаторсыз симметриялы осьті ауа аысы.ғ u0=10м/с.
а – f = 0 Гц, б – f = 170 Гц, в – f = 420 Гц, г – f = 1000 Гц 2-сурет.
Турбулизаторы бар симметриялы осьті ауа аысығ u0=10м/с.
а – f = 0 Гц, б – f = 170 Гц, в – f = 420 Гц, г – f = 1000 Гцабвг 3-сурет.
Сорыны орталы ғңқ блігіндегі аысы.
өғ =: а –1/4, б –4/9, в –5/9, г –7/9 .Ddабвг Бастапық Ауысу аймақ аймағ ы Негізгі аймақ Аысғ полюсі Сызбадан ℓ жне b мндері аныталды.
b/ℓ = С әәқ0 = tgφ атынасы аысты қғң кеею брышымен сйкес келеді.
Бл атынас С ңұәұқ0 = 0,218≈ 0,22 шін мн берді.
үә Берілген тжірибеде Сә0 анытау ателігі фотосуреттер бойынша 3 – 5% райды.
қққұ орытындыҚ Бізді кмегімізбен алынан зйым ңөғөұ дрежесіні санды белгілері гетерогенді әңқ сйытардаы турбуленттік жне импульстік ұқғә мультифракталды задылытарын теориялы ңққ жне тжірибелік зерттеулерін рі арай ткізу әәәқө шін, сонымен атар алынан нтижелерді үқғә тжірибе кезінде келешекте олдануа лкен әқғү ммкіндік береді.ү Алынан нтижелер атты, сйы жне ғәқұқә газды отындарды ндірістік пештерде жауды өғң тиімділігін арттыруа кмектеседі.
ғө Назарларыыза