Часть 1
Энтропия (S)
Энтропия (S)
Энтропия (S)
Изменение энтропии
Математическое отображение энтропии
Математическое отображение энтропии
Математическое отображение энтропии
Математическое отображение энтропии
Математическое отображение энтропии
Математическое отображение энтропии
Свойства энтропии
Свойства энтропии
Свойства энтропии
Свойства энтропии
Свойства энтропии
Второй закон термодинамики
Второй закон термодинамики
Второй закон термодинамики
Второй закон термодинамики
Показатели цикла
Показатели цикла
Формулировки второго закона термодинамики
Формулировки второго закона термодинамики
Формулировки второго закона термодинамики
Формулировки второго закона термодинамики
Формулировки второго закона термодинамики
Цикл Карно (1824)
Прямой цикл Карно
Прямой цикл Карно
К.П.Д. цикла Карно
Регенеративный цикл Карно
Циклы холодильных машин
Обратный цикл Карно
709.00K
Категория: ФизикаФизика

Энтропия. Второй закон термодинамики. Прямой и обратный циклы Карно. (Занятие 3)

1. Часть 1

Техническая
термодинамика
Занятие 3
Энтропия. Второй закон термодинамики. Прямой цикл
Карно. Обратный цикл Карно.

2. Энтропия (S)

- однозначная функция состояния
термодинамической системы
Изменение энтропии – отношение теплоты
сообщенной системе к термодинамической
температуре системы:
dq
ds
T
Дж
кг К

3. Энтропия (S)

Величина связывает Q и T:
T ??? Q
Q S T

4. Энтропия (S)

Графически Q – площадь диаграммы:
T
dQ Tds
2
S2
Q Tds
Q
1
S1
dS
S1
S2
S

5. Изменение энтропии

dQ Tds
dQ
ds
T
сdT
ds
T
T2
s с ln
T1

6. Математическое отображение энтропии

pv RT
1) s = f (T, v)
dq du pdv
ds
T
T
T
сv dT pdv
dT pdv
сv
R
T
T
T
pv
dT
dv
ds сv
R
T
v

7. Математическое отображение энтропии

1) s = f (T, v)
T2
v2
S сv ln R ln
T1
v1

8. Математическое отображение энтропии

2) s = f (T, p)
pv RT
RT
v
p
T2
RT2 p1
S сv ln R ln
T1
RT1 p2
T2
T2
p1
сv ln R ln R ln
T1
T1
p2
R c p cv

9. Математическое отображение энтропии

2) s = f (T, p)
T2
p2
S с p ln R ln
T1
p1

10. Математическое отображение энтропии

3) s = f (p, v)
pv
T
R
pv RT
R c p cv
p2v2 R
v2
S сv ln
R ln
p1v1R
v1
p2
v2
v2
сv ln
cv ln R ln
p1
v1
v1

11. Математическое отображение энтропии

3) s = f (p, v)
v2
p2
S с p ln cv ln
v1
p1

12. Свойства энтропии

Энтропия является физической величиной,
изменение которой является признаком наличия
обмена энергией в форме тепла:
dS 0 dq 0
ПОДВОД ТЕПЛА
dS 0 dq 0
ОТВОД ТЕПЛА
dS 0 dq 0 НЕТ ТЕПЛООБМЕНА

13. Свойства энтропии

Энтропия имеет два свойства (принципа):
1. Принцип существования энтропии в
обратимых ТД процессах:
изменение энтропии существует всегда:
dSобр
dQобр
T

14. Свойства энтропии

2. Принцип возрастания энтропии:
энтропия изолированной системы
неизменно возрастает при всяком
изменении их состояния и остается
постоянной только при обратимом течении
процессов:
dSизол 0

15. Свойства энтропии

Энтропия ТО уменьшается:
доказательство:
S то
T
Q1
T1
Энтропия ТП возрастает:
T1
ТО
S тп
T1’
РТ - передатчик:
для обратимого процесса:
РТ
T2’
T2
Q2
T2
Q1 Q2
T1
T2
ТП
для реального процесса:
S1
S2 S
T1' T1 ;T2' T2

16. Свойства энтропии

T2 T2'
'
T1 T1
доказательство:
t 't
T2
t 1
T1
1
T2
>
't 1
1
Q2'
T1
T2
Q2'
T1
Q1'
Q1'
Q2'
T1
T2
Q2'
Q1'
Q1'
S1 S2
S2 S1 0
S 0

17. Второй закон термодинамики

В периодически
повторяющемся
процессе теплоту
полностью
превратить в работу
невозможно.
Все тепловые двигатели
имеют рабочее тело,
совершающее замкнутый
процесс – ЦИКЛ.

18. Второй закон термодинамики

ЦИКЛ –
термодинамический
процесс, в
результате
которого РТ, проходя
pпоследовательно
T
различные
1
состояния,
1
2
возвращается
снова
2
в исходное
состояние.
v
S

19. Второй закон термодинамики

Термодинамическая
схема теплового
двигателя:
T1 Гор.источник
q1
РТ
q2
T2 Хол.источник

20. Второй закон термодинамики

Цикл в p-v координатах
Цикл в T-S координатах
T
p
q1
B
1

1
А
2
А
q2
v
А-B – подвод теплоты
B-А – отвод теплоты

B
2
S

21. Показатели цикла

1-й закон ТД для цикла:
dq du dl
dq du dl
dq dl
qц lц

22. Показатели цикла

Полезно использованная теплота:
Затраченная теплота:
qц q1 q2
q1
Термический КПД цикла
t

q1
q1 q2
q1
Вечный двигатель второго рода

23. Формулировки второго закона термодинамики

Клаузиус
«Теплота не может
переходить от
холодного тела к
теплому даровым
процессом (без
затраты работы)»

24. Формулировки второго закона термодинамики

Планк
«Невозможно
построить
периодически
действующую
машину, которая не
производит ничего
другого, кроме
работы и

25. Формулировки второго закона термодинамики

Оствальд
«Осуществление
Perpetuum mobile 2-го рода
невозможно»

26. Формулировки второго закона термодинамики

Томсон
«Энергия
изолированной
системы
постепенно
деградируется»

27. Формулировки второго закона термодинамики

БОЛЬЦМАН
«Природа стремится
от состояний
маловероятных к
состояниям более
вероятным»

28. Цикл Карно (1824)

29. Прямой цикл Карно

изотерма
адиабата
Рабочий ход
изотерма
адиабата
Возврат в исходное состояние

30. Прямой цикл Карно

T
T1
q1

T2
q2
S1
S2
S
q1 q2 T1 S 2 S1 T2 S 2 S1
t
q1
T1 S 2 S1
T2
t 1
T1

31. К.П.Д. цикла Карно

t1, С 200
t
400
600
800
1000 1200 1400 1600
0,40 0,58 0,68 0,74 0,78 0,81 0,83 0,85

32. Регенеративный цикл Карно

T2
t 1
T1

33. Циклы холодильных машин

Термодинамическая
схема теплового
насоса:
T1 Гор.источник
q1
РТ
q2
T2 Хол.источник

34. Обратный цикл Карно

Холодильный коэффициент
q2
q2
l ц q1 q2
Обратный цикл Карно
T
q1
T1
T2
T1 T2
-qц
T2
q2
S1
S2
S
English     Русский Правила